库仑波函数计算器
F₀(η, ρ) 是带电粒子在长程库仑势中的 s 波径向波函数:伽莫夫位垒穿透的数学主角。
库仑波函数 F₀(η, ρ) 是带电粒子在长程库仑势中的 s 波径向波函数,满足 u″ = (2η/ρ − 1)u:α 衰变(Gamow 理论)、核反应截面、卢瑟福散射的量子化描述都从它出发。η 大于 0 代表斥力,波函数在原点被压低 e^(−πη) 倍——这就是伽莫夫位垒穿透因子的来源。
实现:RK4 从 ρ = 1e-5 起步(初值 F ≈ C₀ρ、F′ ≈ C₀,步长 1e-4)把方程积分到目标 ρ;C₀(η) 用闭式 √(2πη/(e^(2πη)−1))(η = 0 时取 1 避免 0/0)。三重校验:η = 0 时三个 ρ 处与 sin ρ 一致(方程退化为球 Bessel)、C₀(1) 与权威值一致、斥力位垒区 F₀(1,1) 的量级与 e^(2√(2η)) 放大分析吻合。
参考值
F₀(0, 1) = sin 1 = 0.8414709848078965,F₀(0, π/2) = 1
C₀(1) = 0.1084225131020726(斥力把原点振幅压低一个量级)
F₀(1, 1) = 0.2275216605280774,F₀(0.5, 5) = −0.4904503333076388
什么是库仑波函数计算器?

带电粒子在库仑势里的薛定谔方程与中性粒子不同:1/r 势是长程的,渐近平面波被相位因子 e^(±iη ln k r) 扭曲——Coulomb 波函数就是「修正的球 Bessel」。F₀ 是规则解(原点有限),G₀ 是不规则解,两者的线性组合给出散射态。
C₀(η) 刻画库仑位垒对波函数原点振幅的压低:η 大于 0(斥力)时 C₀ 按 e^(−πη) 指数衰减——α 衰变的 Gamow 因子 P ≈ e^(−2πη) 正来自这里,量子隧穿的第一个定量胜利(1928)。
η = 0 时方程退化为 u″ = −u(球 Bessel j₀ = sin ρ/ρ),F₀(0, ρ) = sin ρ:这条退化路径是任何实现的第一道校验。
u″ = (2η/ρ − 1)u,F₀(ρ→0) ∝ C₀(η)·ρ,C₀(η) = √(2πη/(e^(2πη)−1))
RK4 从 ρ = 1e-5 起步(步长 1e-4)积分到目标 ρ;η = 0 时退化为球 Bessel(F₀ = sin ρ 三锚点验证);C₀(1) = 0.1084225131020726。
如何使用库仑波函数计算器
- 1
输入库仑参数 η(0 ≤ η ≤ 3)与无量纲径向 ρ(0.1 ≤ ρ ≤ 20),读取 F₀(η, ρ) 与归一常数 C₀(η)。
- 2
η = 0 时对照行给出 sin ρ:应与 F₀ 一致(球 Bessel 退化校验)。
- 3
η 大于 0 时原点行为行给出 C₀(η)·ρ 的近区渐近,可验证波函数被位垒压低的程度。
计算示例
例 1F₀(0, 1)
F₀(0, 1) = sin 1 = 0.8414709848078965(退化校验)
例 2C₀(1)
C₀(1) = 0.1084225131020726(斥力压低一个量级)
例 3F₀(1, 1)
F₀(1, 1) = 0.2275216605280774
例 4F₀(0.5, 5)
F₀(0.5, 5) = −0.4904503333076388(长程振荡区)
注意事项
η 与 ρ 无量纲化的约定是 ρ = kr(k 为渐近波数)、η = Z₁Z₂e²μ/(ℏ²k)——不同教材的 η 可能差一个符号(吸引为负);本工具取 η 大于或等于 0(斥力分支)。
RK4 步长 1e-4 从 ρ = 1e-5 起步:步数 = (ρ目标 − 1e-5)/1e-4,ρ = 20 时约 20 万步,页面计算仍在毫秒级。
不规则解 G₀ 与 F₀ 的 Wronskian 恒为 1,这是库仑函数归一的自洽判据;本工具只提供 F₀,G₀ 需独立积分路径。
常见问题
参考资料
凯文内容作者Calcton 数学编辑组 口径审核Calcton 编辑组 交叉审核· 内容更新于 2026-09-28
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GB/T 7714 格式
Calcton. 库仑波函数计算器[EB/OL]. https://www.calcton.com/coulomb-wave-function, 2026-09-28.
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参考来源与更新说明
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最后更新:2026-09-28。
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